第一章 流体流动和输送以下举例说明伯努利方程的应用。-|||-【例 1-7】 管路中流体压力的计算-|||-如图 1-21 所示,水在 times 2.5mm 的虹吸管中-|||-4 作定态流动。设管路中的能量损失忽略不计,试计算:-|||-4 (1)水的体积流量, m^3/h; (2)管内截面 -2 、 -3-|||-1 1-|||-3 3` 5|5 -4 及 -5 处水的压力。-|||-设大气压力为101.3kPa,水的密度取为 /(m)^3-|||-6 6`上 解 (1)水的流量 如图 1-21 所示,取水槽液面为-|||-https:/img.cdnjtzy.com/zyb_a383da7d67515ae2c5eea37633fe5640.jpg-1 截面,管出口内侧为 -6 截面,并以 -6 面为基-|||-2 2` 准水平面。在 https:/img.cdnjtzy.com/zyb_a383da7d67515ae2c5eea37633fe5640.jpg-1 和 -6 截面间列伯努利方程-|||-图 1-21 例 1-7 附图 _(1)g+dfrac (1)(2)({u)_(1)}^2+dfrac ({1)_(1)}(e)+(w)_(e)=(z)_(lg )B+dfrac (1)(2)({v)_(0)}^2+dfrac ({p)_(b)}(p)+sum _(i-|||-其中 _{1)=0.6m _(1)approx 0 p1=0 (表压) _(e)=0-|||-_(6)=0 (p)_(6)=0 (表压) sum _(i=1)^n(w)_(1)=0-|||-化简得 _(1)g=dfrac (1)(2)({u)_(6)}^2-|||-即位能转化为动能。代入数据,有-|||-(2)各截面上的压力由于该系统内无外功输入,且忽略能量损失,因此,任一截面-|||-上的总机械能相等。-|||-以 -2 为基准水平面时, https:/img.cdnjtzy.com/zyb_a383da7d67515ae2c5eea37633fe5640.jpg-1 截面的总机械能为-|||-=(a)_(1)g+dfrac (1)(2)(a)^2+dfrac (81)(p)=1.5times 3.81+dfrac (101.3times {10)^5}(1000)=116.1021times 10kg-|||-由于虹吸管内径相同,则水在管内各截面的流速相同,均为 .43m/s, 由此可计算出-|||-各截面上的压力。-|||-①截面 -2 的压力-|||-p2= =(E-dfrac ({{4)^2}(2)-(0)^2)}^2=(116.02-dfrac ({3.43)^2}(2))times 10000=110.146Pa (绝压)-|||-②截面 -3 的压力-|||-po=(E-w/2-zag)p=(116.02-35x9.81)×1000=95.42kPa (绝压)-|||-③截面 -4 的压力-|||-p4=(E- u#2/4 -248/p= 116.02-dfrac {{3.43)^2}(2)-1.8times 0.81} times 1000=91.50kpa (绝压)-|||-④截面 -5' 的压力-|||-po=(E-4/2-sng)==(11600-3.5×9.81)×1000=95.42kPa (绝压)-|||-由以上计算可知, _(2)gt (p)_(3)gt (p)_(4), 而 _(4)lt (P)_(5)lt (P)_(6), 这是流体在管内流动过程中位能与静.6times 9.81=dfrac (1)(2)({u)_(6)}^2-|||-得 _(6)=3.43m/s-|||--|||-_(2)=dfrac (pi )(4)(d)^2m=0.1995times 0.128times 3.48=1.963times (10)^-3(m)^3;B=0.102(m)^3:6以下举例说明伯努利方程的应用。-|||-【例 1-7】 管路中流体压力的计算-|||-如图 1-21 所示,水在 times 2.5mm 的虹吸管中-|||-4 作定态流动。设管路中的能量损失忽略不计,试计算:-|||-4 (1)水的体积流量, m^3/h; (2)管内截面 -2 、 -3-|||-1 1-|||-3 3` 5|5 -4 及 -5 处水的压力。-|||-设大气压力为101.3kPa,水的密度取为 /(m)^3-|||-6 6`上 解 (1)水的流量 如图 1-21 所示,取水槽液面为-|||-https:/img.cdnjtzy.com/zyb_c54bc002ecb3c99e18a01e18f8c4d842.jpg-1 截面,管出口内侧为 -6 截面,并以 -6 面为基-|||-2 2` 准水平面。在 https:/img.cdnjtzy.com/zyb_c54bc002ecb3c99e18a01e18f8c4d842.jpg-1 和 -6 截面间列伯努利方程-|||-图 1-21 例 1-7 附图 _(1)g+dfrac (1)(2)({u)_(1)}^2+dfrac ({1)_(1)}(e)+(w)_(e)=(z)_(lg )B+dfrac (1)(2)({v)_(0)}^2+dfrac ({p)_(b)}(p)+sum _(i-|||-其中 _{1)=0.6m _(1)approx 0 p1=0 (表压) _(e)=0-|||-_(6)=0 (p)_(6)=0 (表压) sum _(i=1)^n(w)_(1)=0-|||-化简得 _(1)g=dfrac (1)(2)({u)_(6)}^2-|||-即位能转化为动能。代入数据,有-|||-(2)各截面上的压力由于该系统内无外功输入,且忽略能量损失,因此,任一截面-|||-上的总机械能相等。-|||-以 -2 为基准水平面时, https:/img.cdnjtzy.com/zyb_c54bc002ecb3c99e18a01e18f8c4d842.jpg-1 截面的总机械能为-|||-=(a)_(1)g+dfrac (1)(2)(a)^2+dfrac (81)(p)=1.5times 3.81+dfrac (101.3times {10)^5}(1000)=116.1021times 10kg-|||-由于虹吸管内径相同,则水在管内各截面的流速相同,均为 .43m/s, 由此可计算出-|||-各截面上的压力。-|||-①截面 -2 的压力-|||-p2= =(E-dfrac ({{4)^2}(2)-(0)^2)}^2=(116.02-dfrac ({3.43)^2}(2))times 10000=110.146Pa (绝压)-|||-②截面 -3 的压力-|||-po=(E-w/2-zag)p=(116.02-35x9.81)×1000=95.42kPa (绝压)-|||-③截面 -4 的压力-|||-p4=(E- u#2/4 -248/p= 116.02-dfrac {{3.43)^2}(2)-1.8times 0.81} times 1000=91.50kpa (绝压)-|||-④截面 -5' 的压力-|||-po=(E-4/2-sng)==(11600-3.5×9.81)×1000=95.42kPa (绝压)-|||-由以上计算可知, _(2)gt (p)_(3)gt (p)_(4), 而 _(4)lt (P)_(5)lt (P)_(6), 这是流体在管内流动过程中位能与静.6times 9.81=dfrac (1)(2)({u)_(6)}^2-|||-得 _(6)=3.43m/s-|||--|||-_(2)=dfrac (pi )(4)(d)^2m=0.1995times 0.128times 3.48=1.963times (10)^-3(m)^3;B=0.102(m)^3:6以下举例说明伯努利方程的应用。-|||-【例 1-7】 管路中流体压力的计算-|||-如图 1-21 所示,水在 times 2.5mm 的虹吸管中-|||-4 作定态流动。设管路中的能量损失忽略不计,试计算:-|||-4 (1)水的体积流量, m^3/h; (2)管内截面 -2 、 -3-|||-1 1-|||-3 3` 5|5 -4 及 -5 处水的压力。-|||-设大气压力为101.3kPa,水的密度取为 /(m)^3-|||-6 6`上 解 (1)水的流量 如图 1-21 所示,取水槽液面为-|||-https:/img.cdnjtzy.com/zyb_90d48d2c7a88d714e27c646933d46949.jpg-1 截面,管出口内侧为 -6 截面,并以 -6 面为基-|||-2 2` 准水平面。在 https:/img.cdnjtzy.com/zyb_90d48d2c7a88d714e27c646933d46949.jpg-1 和 -6 截面间列伯努利方程-|||-图 1-21 例 1-7 附图 _(1)g+dfrac (1)(2)({u)_(1)}^2+dfrac ({1)_(1)}(e)+(w)_(e)=(z)_(lg )B+dfrac (1)(2)({v)_(0)}^2+dfrac ({p)_(b)}(p)+sum _(i-|||-其中 _{1)=0.6m _(1)approx 0 p1=0 (表压) _(e)=0-|||-_(6)=0 (p)_(6)=0 (表压) sum _(i=1)^n(w)_(1)=0-|||-化简得 _(1)g=dfrac (1)(2)({u)_(6)}^2-|||-即位能转化为动能。代入数据,有-|||-(2)各截面上的压力由于该系统内无外功输入,且忽略能量损失,因此,任一截面-|||-上的总机械能相等。-|||-以 -2 为基准水平面时, https:/img.cdnjtzy.com/zyb_90d48d2c7a88d714e27c646933d46949.jpg-1 截面的总机械能为-|||-=(a)_(1)g+dfrac (1)(2)(a)^2+dfrac (81)(p)=1.5times 3.81+dfrac (101.3times {10)^5}(1000)=116.1021times 10kg-|||-由于虹吸管内径相同,则水在管内各截面的流速相同,均为 .43m/s, 由此可计算出-|||-各截面上的压力。-|||-①截面 -2 的压力-|||-p2= =(E-dfrac ({{4)^2}(2)-(0)^2)}^2=(116.02-dfrac ({3.43)^2}(2))times 10000=110.146Pa (绝压)-|||-②截面 -3 的压力-|||-po=(E-w/2-zag)p=(116.02-35x9.81)×1000=95.42kPa (绝压)-|||-③截面 -4 的压力-|||-p4=(E- u#2/4 -248/p= 116.02-dfrac {{3.43)^2}(2)-1.8times 0.81} times 1000=91.50kpa (绝压)-|||-④截面 -5' 的压力-|||-po=(E-4/2-sng)==(11600-3.5×9.81)×1000=95.42kPa (绝压)-|||-由以上计算可知, _(2)gt (p)_(3)gt (p)_(4), 而 _(4)lt (P)_(5)lt (P)_(6), 这是流体在管内流动过程中位能与静.6times 9.81=dfrac (1)(2)({u)_(6)}^2-|||-得 _(6)=3.43m/s-|||--|||-_(2)=dfrac (pi )(4)(d)^2m=0.1995times 0.128times 3.48=1.963times (10)^-3(m)^3;B=0.102(m)^3:6以下举例说明伯努利方程的应用。-|||-【例 1-7】 管路中流体压力的计算-|||-如图 1-21 所示,水在 times 2.5mm 的虹吸管中-|||-4 作定态流动。设管路中的能量损失忽略不计,试计算:-|||-4 (1)水的体积流量, m^3/h; (2)管内截面 -2 、 -3-|||-1 1-|||-3 3` 5|5 -4 及 -5 处水的压力。-|||-设大气压力为101.3kPa,水的密度取为 /(m)^3-|||-6 6`上 解 (1)水的流量 如图 1-21 所示,取水槽液面为-|||-https:/img.cdnjtzy.com/zyb_80976a64137d494b2435e4fdfe1db3ee.jpg-1 截面,管出口内侧为 -6 截面,并以 -6 面为基-|||-2 2` 准水平面。在 https:/img.cdnjtzy.com/zyb_80976a64137d494b2435e4fdfe1db3ee.jpg-1 和 -6 截面间列伯努利方程-|||-图 1-21 例 1-7 附图 _(1)g+dfrac (1)(2)({u)_(1)}^2+dfrac ({1)_(1)}(e)+(w)_(e)=(z)_(lg )B+dfrac (1)(2)({v)_(0)}^2+dfrac ({p)_(b)}(p)+sum _(i-|||-其中 _{1)=0.6m _(1)approx 0 p1=0 (表压) _(e)=0-|||-_(6)=0 (p)_(6)=0 (表压) sum _(i=1)^n(w)_(1)=0-|||-化简得 _(1)g=dfrac (1)(2)({u)_(6)}^2-|||-即位能转化为动能。代入数据,有-|||-(2)各截面上的压力由于该系统内无外功输入,且忽略能量损失,因此,任一截面-|||-上的总机械能相等。-|||-以 -2 为基准水平面时, https:/img.cdnjtzy.com/zyb_80976a64137d494b2435e4fdfe1db3ee.jpg-1 截面的总机械能为-|||-=(a)_(1)g+dfrac (1)(2)(a)^2+dfrac (81)(p)=1.5times 3.81+dfrac (101.3times {10)^5}(1000)=116.1021times 10kg-|||-由于虹吸管内径相同,则水在管内各截面的流速相同,均为 .43m/s, 由此可计算出-|||-各截面上的压力。-|||-①截面 -2 的压力-|||-p2= =(E-dfrac ({{4)^2}(2)-(0)^2)}^2=(116.02-dfrac ({3.43)^2}(2))times 10000=110.146Pa (绝压)-|||-②截面 -3 的压力-|||-po=(E-w/2-zag)p=(116.02-35x9.81)×1000=95.42kPa (绝压)-|||-③截面 -4 的压力-|||-p4=(E- u#2/4 -248/p= 116.02-dfrac {{3.43)^2}(2)-1.8times 0.81} times 1000=91.50kpa (绝压)-|||-④截面 -5' 的压力-|||-po=(E-4/2-sng)==(11600-3.5×9.81)×1000=95.42kPa (绝压)-|||-由以上计算可知, _(2)gt (p)_(3)gt (p)_(4), 而 _(4)lt (P)_(5)lt (P)_(6), 这是流体在管内流动过程中位能与静.6times 9.81=dfrac (1)(2)({u)_(6)}^2-|||-得 _(6)=3.43m/s-|||--|||-_(2)=dfrac (pi )(4)(d)^2m=0.1995times 0.128times 3.48=1.963times (10)^-3(m)^3;B=0.102(m)^3:6以下举例说明伯努利方程的应用。-|||-【例 1-7】 管路中流体压力的计算-|||-如图 1-21 所示,水在 times 2.5mm 的虹吸管中-|||-4 作定态流动。设管路中的能量损失忽略不计,试计算:-|||-4 (1)水的体积流量, m^3/h; (2)管内截面 -2 、 -3-|||-1 1-|||-3 3` 5|5 -4 及 -5 处水的压力。-|||-设大气压力为101.3kPa,水的密度取为 /(m)^3-|||-6 6`上 解 (1)水的流量 如图 1-21 所示,取水槽液面为-|||-https:/img.cdnjtzy.com/zyb_45f1bcac04d1e46ed86e0686b82b6f92.jpg-1 截面,管出口内侧为 -6 截面,并以 -6 面为基-|||-2 2` 准水平面。在 https:/img.cdnjtzy.com/zyb_45f1bcac04d1e46ed86e0686b82b6f92.jpg-1 和 -6 截面间列伯努利方程-|||-图 1-21 例 1-7 附图 _(1)g+dfrac (1)(2)({u)_(1)}^2+dfrac ({1)_(1)}(e)+(w)_(e)=(z)_(lg )B+dfrac (1)(2)({v)_(0)}^2+dfrac ({p)_(b)}(p)+sum _(i-|||-其中 _{1)=0.6m _(1)approx 0 p1=0 (表压) _(e)=0-|||-_(6)=0 (p)_(6)=0 (表压) sum _(i=1)^n(w)_(1)=0-|||-化简得 _(1)g=dfrac (1)(2)({u)_(6)}^2-|||-即位能转化为动能。代入数据,有-|||-(2)各截面上的压力由于该系统内无外功输入,且忽略能量损失,因此,任一截面-|||-上的总机械能相等。-|||-以 -2 为基准水平面时, https:/img.cdnjtzy.com/zyb_45f1bcac04d1e46ed86e0686b82b6f92.jpg-1 截面的总机械能为-|||-=(a)_(1)g+dfrac (1)(2)(a)^2+dfrac (81)(p)=1.5times 3.81+dfrac (101.3times {10)^5}(1000)=116.1021times 10kg-|||-由于虹吸管内径相同,则水在管内各截面的流速相同,均为 .43m/s, 由此可计算出-|||-各截面上的压力。-|||-①截面 -2 的压力-|||-p2= =(E-dfrac ({{4)^2}(2)-(0)^2)}^2=(116.02-dfrac ({3.43)^2}(2))times 10000=110.146Pa (绝压)-|||-②截面 -3 的压力-|||-po=(E-w/2-zag)p=(116.02-35x9.81)×1000=95.42kPa (绝压)-|||-③截面 -4 的压力-|||-p4=(E- u#2/4 -248/p= 116.02-dfrac {{3.43)^2}(2)-1.8times 0.81} times 1000=91.50kpa (绝压)-|||-④截面 -5' 的压力-|||-po=(E-4/2-sng)==(11600-3.5×9.81)×1000=95.42kPa (绝压)-|||-由以上计算可知, _(2)gt (p)_(3)gt (p)_(4), 而 _(4)lt (P)_(5)lt (P)_(6), 这是流体在管内流动过程中位能与静.6times 9.81=dfrac (1)(2)({u)_(6)}^2-|||-得 _(6)=3.43m/s-|||--|||-_(2)=dfrac (pi )(4)(d)^2m=0.1995times 0.128times 3.48=1.963times (10)^-3(m)^3;B=0.102(m)^3:6以下举例说明伯努利方程的应用。-|||-【例 1-7】 管路中流体压力的计算-|||-如图 1-21 所示,水在 times 2.5mm 的虹吸管中-|||-4 作定态流动。设管路中的能量损失忽略不计,试计算:-|||-4 (1)水的体积流量, m^3/h; (2)管内截面 -2 、 -3-|||-1 1-|||-3 3` 5|5 -4 及 -5 处水的压力。-|||-设大气压力为101.3kPa,水的密度取为 /(m)^3-|||-6 6`上 解 (1)水的流量 如图 1-21 所示,取水槽液面为-|||-https:/img.cdnjtzy.com/zyb_2669746f058b1700245492559bddac8b.jpg-1 截面,管出口内侧为 -6 截面,并以 -6 面为基-|||-2 2` 准水平面。在 https:/img.cdnjtzy.com/zyb_2669746f058b1700245492559bddac8b.jpg-1 和 -6 截面间列伯努利方程-|||-图 1-21 例 1-7 附图 _(1)g+dfrac (1)(2)({u)_(1)}^2+dfrac ({1)_(1)}(e)+(w)_(e)=(z)_(lg )B+dfrac (1)(2)({v)_(0)}^2+dfrac ({p)_(b)}(p)+sum _(i-|||-其中 _{1)=0.6m _(1)approx 0 p1=0 (表压) _(e)=0-|||-_(6)=0 (p)_(6)=0 (表压) sum _(i=1)^n(w)_(1)=0-|||-化简得 _(1)g=dfrac (1)(2)({u)_(6)}^2-|||-即位能转化为动能。代入数据,有-|||-(2)各截面上的压力由于该系统内无外功输入,且忽略能量损失,因此,任一截面-|||-上的总机械能相等。-|||-以 -2 为基准水平面时, https:/img.cdnjtzy.com/zyb_2669746f058b1700245492559bddac8b.jpg-1 截面的总机械能为-|||-=(a)_(1)g+dfrac (1)(2)(a)^2+dfrac (81)(p)=1.5times 3.81+dfrac (101.3times {10)^5}(1000)=116.1021times 10kg-|||-由于虹吸管内径相同,则水在管内各截面的流速相同,均为 .43m/s, 由此可计算出-|||-各截面上的压力。-|||-①截面 -2 的压力-|||-p2= =(E-dfrac ({{4)^2}(2)-(0)^2)}^2=(116.02-dfrac ({3.43)^2}(2))times 10000=110.146Pa (绝压)-|||-②截面 -3 的压力-|||-po=(E-w/2-zag)p=(116.02-35x9.81)×1000=95.42kPa (绝压)-|||-③截面 -4 的压力-|||-p4=(E- u#2/4 -248/p= 116.02-dfrac {{3.43)^2}(2)-1.8times 0.81} times 1000=91.50kpa (绝压)-|||-④截面 -5' 的压力-|||-po=(E-4/2-sng)==(11600-3.5×9.81)×1000=95.42kPa (绝压)-|||-由以上计算可知, _(2)gt (p)_(3)gt (p)_(4), 而 _(4)lt (P)_(5)lt (P)_(6), 这是流体在管内流动过程中位能与静.6times 9.81=dfrac (1)(2)({u)_(6)}^2-|||-得 _(6)=3.43m/s-|||--|||-_(2)=dfrac (pi )(4)(d)^2m=0.1995times 0.128times 3.48=1.963times (10)^-3(m)^3;B=0.102(m)^3:6用第五章 以热量传递为特征的单元操作一单效蒸发器将2500kg/h的NaOH水溶液由10%浓缩到25%(均为质量百分数),已知加热蒸气压力为450kPa,蒸发室内压力为101.3kPa,溶液的沸点为115℃,比热容为3.9kJ/(kg·℃),热损失为20kW。试计算以下两种情况下所需加热蒸汽消耗量和单位蒸汽消耗量。(1)进料温度为25℃;(2)沸点进料。

超临界流体萃取技术的应用方向

1.(2.0分)在研究等温催化剂的内扩散有效系-|||-数时,定义了内扩散模数φ(Thiele模数),它的-|||-大小反映了表面反应速率与内扩散速率之比。φ值-|||-越小,则内扩散阻力()。 ()-|||-A越小-|||-B无法判断-|||-C越大-|||-D没有影响

利用固体吸湿剂的空气处理过程是( )过程。A. 等温减湿B. 等焓升温C. 冷却去湿D. 减焓减湿

以下设备不属于主凝结水系统的是:()。A. 凝结水泵B. 高压加热器C. 低压加热器D. 轴封加热器

以下不符合危险化学品禁配与储运安全要求的是( )。A. 按《危险货物的运输包装通用技术条件》进行危险品包装B. 未经批准不得随意设置危险化学品贮存仓库C. 爆炸物品、一级易燃物品露天堆放时,应符合防火、防爆的安全要求D. 根据危险化学品性能分类、分库贮存

精馏塔设计时将参数F 、xF 、q 、D 、xD 、R 确定后,将塔顶内原来的泡点回流改为过冷液体回流,若塔釜加热量做相应改变,则 此时塔内实际下降液体量 _, 塔内实际上升蒸气量 _ ,精馏塔内液气比 _ ,所需理论板数 __.A. 增大；增大；增大；减少B. 增大；增大；减小；增加C. 减小；增大；增大；减少D. 增大；增大；增大；增加

二、判断题答题要求 :判断下列说法是否正确。16(2.0分)溶胶的稳定性包括动力稳定性和聚结稳定性两个方面,其中聚结稳定性是主要的。A. 正确 B. 错误 C. 17(2.0分) D. 高分子与低分子的区别为分子量大、构象多和分子量的多分散性 E. 正确 F. 错误 G. 18(2.0分)泡沫的破坏是由于液膜的排液作用和气体透过液膜的扩散作用两种作用引起的。正确错误19(2.0分)高分子溶解的条件为线型结构、与溶剂极性相近和相对分子质量不能太大。正确错误20(2.0分)活性炭从水中吸附丁酸与乙酸,它将优先吸附丁酸。正确错误1(6.0分等温条件下,单组分气体压缩,开始出现第一批液滴的点为() ()-|||-A) / 露点-|||-B) 泡点-|||-C) 临界点-|||-2(6.0分对溶胶的稳定性,说法不正确的是 ()-|||-溶胶粒子越小,布朗运动越剧烈,溶胶的聚结稳定性越高-|||-B) 溶胶粒子越小,布朗运动越剧烈,溶胶的动力稳定性越高-|||-C) 没有聚结稳定性,就没有动力稳定性-|||-3(6.0分)关于贾敏效应,正确的说法是 ()-|||-贾敏效应总是阻力效应-|||-B) 流体在多孔介质中流动时,直径大的气泡总是比直径小的气泡贾敏效应大-|||-C) 气泡通过孔喉时产生的贾敏效应大小与表面张力无关1(6.0分等温条件下,单组分气体压缩,开始出现第一批液滴的点为() ()-|||-A) / 露点-|||-B) 泡点-|||-C) 临界点-|||-2(6.0分对溶胶的稳定性,说法不正确的是 ()-|||-溶胶粒子越小,布朗运动越剧烈,溶胶的聚结稳定性越高-|||-B) 溶胶粒子越小,布朗运动越剧烈,溶胶的动力稳定性越高-|||-C) 没有聚结稳定性,就没有动力稳定性-|||-3(6.0分)关于贾敏效应,正确的说法是 ()-|||-贾敏效应总是阻力效应-|||-B) 流体在多孔介质中流动时,直径大的气泡总是比直径小的气泡贾敏效应大-|||-C) 气泡通过孔喉时产生的贾敏效应大小与表面张力无关1(6.0分等温条件下,单组分气体压缩,开始出现第一批液滴的点为() ()-|||-A) / 露点-|||-B) 泡点-|||-C) 临界点-|||-2(6.0分对溶胶的稳定性,说法不正确的是 ()-|||-溶胶粒子越小,布朗运动越剧烈,溶胶的聚结稳定性越高-|||-B) 溶胶粒子越小,布朗运动越剧烈,溶胶的动力稳定性越高-|||-C) 没有聚结稳定性,就没有动力稳定性-|||-3(6.0分)关于贾敏效应,正确的说法是 ()-|||-贾敏效应总是阻力效应-|||-B) 流体在多孔介质中流动时,直径大的气泡总是比直径小的气泡贾敏效应大-|||-C) 气泡通过孔喉时产生的贾敏效应大小与表面张力无关1(6.0分等温条件下,单组分气体压缩,开始出现第一批液滴的点为() ()-|||-A) / 露点-|||-B) 泡点-|||-C) 临界点-|||-2(6.0分对溶胶的稳定性,说法不正确的是 ()-|||-溶胶粒子越小,布朗运动越剧烈,溶胶的聚结稳定性越高-|||-B) 溶胶粒子越小,布朗运动越剧烈,溶胶的动力稳定性越高-|||-C) 没有聚结稳定性,就没有动力稳定性-|||-3(6.0分)关于贾敏效应,正确的说法是 ()-|||-贾敏效应总是阻力效应-|||-B) 流体在多孔介质中流动时,直径大的气泡总是比直径小的气泡贾敏效应大-|||-C) 气泡通过孔喉时产生的贾敏效应大小与表面张力无关1(6.0分等温条件下,单组分气体压缩,开始出现第一批液滴的点为() ()-|||-A) / 露点-|||-B) 泡点-|||-C) 临界点-|||-2(6.0分对溶胶的稳定性,说法不正确的是 ()-|||-溶胶粒子越小,布朗运动越剧烈,溶胶的聚结稳定性越高-|||-B) 溶胶粒子越小,布朗运动越剧烈,溶胶的动力稳定性越高-|||-C) 没有聚结稳定性,就没有动力稳定性-|||-3(6.0分)关于贾敏效应,正确的说法是 ()-|||-贾敏效应总是阻力效应-|||-B) 流体在多孔介质中流动时,直径大的气泡总是比直径小的气泡贾敏效应大-|||-C) 气泡通过孔喉时产生的贾敏效应大小与表面张力无关1(6.0分等温条件下,单组分气体压缩,开始出现第一批液滴的点为() ()-|||-A) / 露点-|||-B) 泡点-|||-C) 临界点-|||-2(6.0分对溶胶的稳定性,说法不正确的是 ()-|||-溶胶粒子越小,布朗运动越剧烈,溶胶的聚结稳定性越高-|||-B) 溶胶粒子越小,布朗运动越剧烈,溶胶的动力稳定性越高-|||-C) 没有聚结稳定性,就没有动力稳定性-|||-3(6.0分)关于贾敏效应,正确的说法是 ()-|||-贾敏效应总是阻力效应-|||-B) 流体在多孔介质中流动时,直径大的气泡总是比直径小的气泡贾敏效应大-|||-C) 气泡通过孔喉时产生的贾敏效应大小与表面张力无关1(6.0分等温条件下,单组分气体压缩,开始出现第一批液滴的点为() ()-|||-A) / 露点-|||-B) 泡点-|||-C) 临界点-|||-2(6.0分对溶胶的稳定性,说法不正确的是 ()-|||-溶胶粒子越小,布朗运动越剧烈,溶胶的聚结稳定性越高-|||-B) 溶胶粒子越小,布朗运动越剧烈,溶胶的动力稳定性越高-|||-C) 没有聚结稳定性,就没有动力稳定性-|||-3(6.0分)关于贾敏效应,正确的说法是 ()-|||-贾敏效应总是阻力效应-|||-B) 流体在多孔介质中流动时,直径大的气泡总是比直径小的气泡贾敏效应大-|||-C) 气泡通过孔喉时产生的贾敏效应大小与表面张力无关1(6.0分等温条件下,单组分气体压缩,开始出现第一批液滴的点为() ()-|||-A) / 露点-|||-B) 泡点-|||-C) 临界点-|||-2(6.0分对溶胶的稳定性,说法不正确的是 ()-|||-溶胶粒子越小,布朗运动越剧烈,溶胶的聚结稳定性越高-|||-B) 溶胶粒子越小,布朗运动越剧烈,溶胶的动力稳定性越高-|||-C) 没有聚结稳定性,就没有动力稳定性-|||-3(6.0分)关于贾敏效应,正确的说法是 ()-|||-贾敏效应总是阻力效应-|||-B) 流体在多孔介质中流动时,直径大的气泡总是比直径小的气泡贾敏效应大-|||-C) 气泡通过孔喉时产生的贾敏效应大小与表面张力无关1(6.0分等温条件下,单组分气体压缩,开始出现第一批液滴的点为() ()-|||-A) / 露点-|||-B) 泡点-|||-C) 临界点-|||-2(6.0分对溶胶的稳定性,说法不正确的是 ()-|||-溶胶粒子越小,布朗运动越剧烈,溶胶的聚结稳定性越高-|||-B) 溶胶粒子越小,布朗运动越剧烈,溶胶的动力稳定性越高-|||-C) 没有聚结稳定性,就没有动力稳定性-|||-3(6.0分)关于贾敏效应,正确的说法是 ()-|||-贾敏效应总是阻力效应-|||-B) 流体在多孔介质中流动时,直径大的气泡总是比直径小的气泡贾敏效应大-|||-C) 气泡通过孔喉时产生的贾敏效应大小与表面张力无关

[单选题]2016年已建成年产20万吨的某化工厂,2020年拟建年产100万吨相同产品的新项目,并采用增加相同规格设备数量的技术方案。若应用生产能力指数法估算拟建项目投资额,则生产能力指数取值的适宜范围是( )。A. 0.4~0.5B. 0.6~0.7C. 0.8~0.9D. 0.9~1