对于膨胀因子大于零的气相反应,实际停留时间 ____ 反应器的空时 。A. 大于B. 小于C. 等于D. 无法判断

第一章 流体流动和输送以下举例说明伯努利方程的应用。-|||-[例 https:/img.cdnjtzy.com/zyb_67cf125bbc87ea69048bfd75354cb943.jpg-72 管路中流体压力的计算-|||-如图 1-21 所示,水在 times 2.5mm 的虹吸管中-|||-4 作定态流动。设管路中的能量损失忽略不计,试计算:-|||-4 导 (1)水的体积流量, ^3/h ;(2)管内截面 -2 、 -3 、-|||-3 3'|1 5|5 4-4 及 -5 处水的压力。-|||-设大气压力为101.3k Pa,水的密度取为 /(m)^3 。-|||-6 6' 解 (1)水的流量如图 1-21 所示,取水槽液面为-|||-.1-1 '截面,管出口内侧为 -6 截面,并以 -6 面为基-|||--2 2' 准水平面。在 1-1 '和 -6 截面间列伯努利方程-|||-图 1-21 例 1-7 附图 _(1)g+dfrac (1)(2)({u)_(1)}^2+dfrac ({p)_(1)}(p)+(w)_(e)=(x)_(0)B+dfrac (1)(2)({v)_(0)}^2+dfrac ({p)_(b)}(p)+sum _(m-|||-其中 ._{1)=0.6m . _(1)approx 0 . _(1)=0 表压) _(e)=0-|||-._(6)=0 (p)_(6)=0 (表压) sum _(i=1)^n(w)_(1)=0-|||-化简得 ._(1)g=dfrac (1)(2)({u)_(6)}^2-|||-即位能转化为动能。代入数据,有-|||-.(2)各截面上的压力 由于该系统内无外功输入,且忽略能量损失,因此,任一截面-|||-上的总机械能相等。-|||-以 -2 为基准水平面时, https:/img.cdnjtzy.com/zyb_67cf125bbc87ea69048bfd75354cb943.jpg-1 截面的总机械能为-|||-.=a.8+dfrac (1)(2)(x)^s+dfrac (pl)(p)=1.5times 0.81+dfrac (1.11.3times {10)^3}(10000)=110.1021.80g-|||-由于虹吸管内径相同,则水在管内各截面的流速相同,均为 3.43m/s ,由此可计算出-|||-各截面上的压力。-|||-①截面 -2 的压力-|||-p2= = [ E-dfrac {{x)_(6)}(2)-xin delta ||=|116.008-dfrac ({3.43)^circ }(2)|] times 1000=110.14kPa (绝压)-|||-②截面 -3 的压力-|||-p=(g-exberunn--15nsssixin (绝压)-|||-③截面 4-4' 的压力-|||-p4=(E- 2/4 -248dot (1)=0.1166.128-dfrac ({3.43)^circ }(2)-1.9times 9.87dot (1)times 1.200=0.10689 (绝压)-|||-④截面 5-5' 的压力-|||-.b=(e-e-2/n-1)AB=10%R-3=8× (绝压)-|||-由以上计算可知, _(2)gt (p)_(3)gt (p)_(4) ,而 _(4)lt (P)_(5)lt (P)_(6) ,这是流体在管内流动过程中位能与静.6times 9.81=dfrac (1)(2)({u)_(6)}^2-|||-得 ._(6)=3.43m/s-|||-水的体积流量-|||-.a=gAm=armxounxA的=18%×1=am以下举例说明伯努利方程的应用。-|||-[例 https:/img.cdnjtzy.com/zyb_c54bc002ecb3c99e18a01e18f8c4d842.jpg-72 管路中流体压力的计算-|||-如图 1-21 所示,水在 times 2.5mm 的虹吸管中-|||-4 作定态流动。设管路中的能量损失忽略不计,试计算:-|||-4 导 (1)水的体积流量, ^3/h ;(2)管内截面 -2 、 -3 、-|||-3 3'|1 5|5 4-4 及 -5 处水的压力。-|||-设大气压力为101.3k Pa,水的密度取为 /(m)^3 。-|||-6 6' 解 (1)水的流量如图 1-21 所示,取水槽液面为-|||-.1-1 '截面,管出口内侧为 -6 截面,并以 -6 面为基-|||--2 2' 准水平面。在 1-1 '和 -6 截面间列伯努利方程-|||-图 1-21 例 1-7 附图 _(1)g+dfrac (1)(2)({u)_(1)}^2+dfrac ({p)_(1)}(p)+(w)_(e)=(x)_(0)B+dfrac (1)(2)({v)_(0)}^2+dfrac ({p)_(b)}(p)+sum _(m-|||-其中 ._{1)=0.6m . _(1)approx 0 . _(1)=0 表压) _(e)=0-|||-._(6)=0 (p)_(6)=0 (表压) sum _(i=1)^n(w)_(1)=0-|||-化简得 ._(1)g=dfrac (1)(2)({u)_(6)}^2-|||-即位能转化为动能。代入数据,有-|||-.(2)各截面上的压力 由于该系统内无外功输入,且忽略能量损失,因此,任一截面-|||-上的总机械能相等。-|||-以 -2 为基准水平面时, https:/img.cdnjtzy.com/zyb_c54bc002ecb3c99e18a01e18f8c4d842.jpg-1 截面的总机械能为-|||-.=a.8+dfrac (1)(2)(x)^s+dfrac (pl)(p)=1.5times 0.81+dfrac (1.11.3times {10)^3}(10000)=110.1021.80g-|||-由于虹吸管内径相同,则水在管内各截面的流速相同,均为 3.43m/s ,由此可计算出-|||-各截面上的压力。-|||-①截面 -2 的压力-|||-p2= = [ E-dfrac {{x)_(6)}(2)-xin delta ||=|116.008-dfrac ({3.43)^circ }(2)|] times 1000=110.14kPa (绝压)-|||-②截面 -3 的压力-|||-p=(g-exberunn--15nsssixin (绝压)-|||-③截面 4-4' 的压力-|||-p4=(E- 2/4 -248dot (1)=0.1166.128-dfrac ({3.43)^circ }(2)-1.9times 9.87dot (1)times 1.200=0.10689 (绝压)-|||-④截面 5-5' 的压力-|||-.b=(e-e-2/n-1)AB=10%R-3=8× (绝压)-|||-由以上计算可知, _(2)gt (p)_(3)gt (p)_(4) ,而 _(4)lt (P)_(5)lt (P)_(6) ,这是流体在管内流动过程中位能与静.6times 9.81=dfrac (1)(2)({u)_(6)}^2-|||-得 ._(6)=3.43m/s-|||-水的体积流量-|||-.a=gAm=armxounxA的=18%×1=am以下举例说明伯努利方程的应用。-|||-[例 https:/img.cdnjtzy.com/zyb_b4f8d39de2b4c1a7a9f43afaf7c615d1.jpg-72 管路中流体压力的计算-|||-如图 1-21 所示,水在 times 2.5mm 的虹吸管中-|||-4 作定态流动。设管路中的能量损失忽略不计,试计算:-|||-4 导 (1)水的体积流量, ^3/h ;(2)管内截面 -2 、 -3 、-|||-3 3'|1 5|5 4-4 及 -5 处水的压力。-|||-设大气压力为101.3k Pa,水的密度取为 /(m)^3 。-|||-6 6' 解 (1)水的流量如图 1-21 所示,取水槽液面为-|||-.1-1 '截面,管出口内侧为 -6 截面,并以 -6 面为基-|||--2 2' 准水平面。在 1-1 '和 -6 截面间列伯努利方程-|||-图 1-21 例 1-7 附图 _(1)g+dfrac (1)(2)({u)_(1)}^2+dfrac ({p)_(1)}(p)+(w)_(e)=(x)_(0)B+dfrac (1)(2)({v)_(0)}^2+dfrac ({p)_(b)}(p)+sum _(m-|||-其中 ._{1)=0.6m . _(1)approx 0 . _(1)=0 表压) _(e)=0-|||-._(6)=0 (p)_(6)=0 (表压) sum _(i=1)^n(w)_(1)=0-|||-化简得 ._(1)g=dfrac (1)(2)({u)_(6)}^2-|||-即位能转化为动能。代入数据,有-|||-.(2)各截面上的压力 由于该系统内无外功输入,且忽略能量损失,因此,任一截面-|||-上的总机械能相等。-|||-以 -2 为基准水平面时, https:/img.cdnjtzy.com/zyb_b4f8d39de2b4c1a7a9f43afaf7c615d1.jpg-1 截面的总机械能为-|||-.=a.8+dfrac (1)(2)(x)^s+dfrac (pl)(p)=1.5times 0.81+dfrac (1.11.3times {10)^3}(10000)=110.1021.80g-|||-由于虹吸管内径相同,则水在管内各截面的流速相同,均为 3.43m/s ,由此可计算出-|||-各截面上的压力。-|||-①截面 -2 的压力-|||-p2= = [ E-dfrac {{x)_(6)}(2)-xin delta ||=|116.008-dfrac ({3.43)^circ }(2)|] times 1000=110.14kPa (绝压)-|||-②截面 -3 的压力-|||-p=(g-exberunn--15nsssixin (绝压)-|||-③截面 4-4' 的压力-|||-p4=(E- 2/4 -248dot (1)=0.1166.128-dfrac ({3.43)^circ }(2)-1.9times 9.87dot (1)times 1.200=0.10689 (绝压)-|||-④截面 5-5' 的压力-|||-.b=(e-e-2/n-1)AB=10%R-3=8× (绝压)-|||-由以上计算可知, _(2)gt (p)_(3)gt (p)_(4) ,而 _(4)lt (P)_(5)lt (P)_(6) ,这是流体在管内流动过程中位能与静.6times 9.81=dfrac (1)(2)({u)_(6)}^2-|||-得 ._(6)=3.43m/s-|||-水的体积流量-|||-.a=gAm=armxounxA的=18%×1=am以下举例说明伯努利方程的应用。-|||-[例 https:/img.cdnjtzy.com/zyb_2b29ec5fc90369ba0bf08e57f505aeb0.jpg-72 管路中流体压力的计算-|||-如图 1-21 所示,水在 times 2.5mm 的虹吸管中-|||-4 作定态流动。设管路中的能量损失忽略不计,试计算:-|||-4 导 (1)水的体积流量, ^3/h ;(2)管内截面 -2 、 -3 、-|||-3 3'|1 5|5 4-4 及 -5 处水的压力。-|||-设大气压力为101.3k Pa,水的密度取为 /(m)^3 。-|||-6 6' 解 (1)水的流量如图 1-21 所示,取水槽液面为-|||-.1-1 '截面,管出口内侧为 -6 截面,并以 -6 面为基-|||--2 2' 准水平面。在 1-1 '和 -6 截面间列伯努利方程-|||-图 1-21 例 1-7 附图 _(1)g+dfrac (1)(2)({u)_(1)}^2+dfrac ({p)_(1)}(p)+(w)_(e)=(x)_(0)B+dfrac (1)(2)({v)_(0)}^2+dfrac ({p)_(b)}(p)+sum _(m-|||-其中 ._{1)=0.6m . _(1)approx 0 . _(1)=0 表压) _(e)=0-|||-._(6)=0 (p)_(6)=0 (表压) sum _(i=1)^n(w)_(1)=0-|||-化简得 ._(1)g=dfrac (1)(2)({u)_(6)}^2-|||-即位能转化为动能。代入数据,有-|||-.(2)各截面上的压力 由于该系统内无外功输入,且忽略能量损失,因此,任一截面-|||-上的总机械能相等。-|||-以 -2 为基准水平面时, https:/img.cdnjtzy.com/zyb_2b29ec5fc90369ba0bf08e57f505aeb0.jpg-1 截面的总机械能为-|||-.=a.8+dfrac (1)(2)(x)^s+dfrac (pl)(p)=1.5times 0.81+dfrac (1.11.3times {10)^3}(10000)=110.1021.80g-|||-由于虹吸管内径相同,则水在管内各截面的流速相同,均为 3.43m/s ,由此可计算出-|||-各截面上的压力。-|||-①截面 -2 的压力-|||-p2= = [ E-dfrac {{x)_(6)}(2)-xin delta ||=|116.008-dfrac ({3.43)^circ }(2)|] times 1000=110.14kPa (绝压)-|||-②截面 -3 的压力-|||-p=(g-exberunn--15nsssixin (绝压)-|||-③截面 4-4' 的压力-|||-p4=(E- 2/4 -248dot (1)=0.1166.128-dfrac ({3.43)^circ }(2)-1.9times 9.87dot (1)times 1.200=0.10689 (绝压)-|||-④截面 5-5' 的压力-|||-.b=(e-e-2/n-1)AB=10%R-3=8× (绝压)-|||-由以上计算可知, _(2)gt (p)_(3)gt (p)_(4) ,而 _(4)lt (P)_(5)lt (P)_(6) ,这是流体在管内流动过程中位能与静.6times 9.81=dfrac (1)(2)({u)_(6)}^2-|||-得 ._(6)=3.43m/s-|||-水的体积流量-|||-.a=gAm=armxounxA的=18%×1=am以下举例说明伯努利方程的应用。-|||-[例 https:/img.cdnjtzy.com/zyb_45f1bcac04d1e46ed86e0686b82b6f92.jpg-72 管路中流体压力的计算-|||-如图 1-21 所示,水在 times 2.5mm 的虹吸管中-|||-4 作定态流动。设管路中的能量损失忽略不计,试计算:-|||-4 导 (1)水的体积流量, ^3/h ;(2)管内截面 -2 、 -3 、-|||-3 3'|1 5|5 4-4 及 -5 处水的压力。-|||-设大气压力为101.3k Pa,水的密度取为 /(m)^3 。-|||-6 6' 解 (1)水的流量如图 1-21 所示,取水槽液面为-|||-.1-1 '截面,管出口内侧为 -6 截面,并以 -6 面为基-|||--2 2' 准水平面。在 1-1 '和 -6 截面间列伯努利方程-|||-图 1-21 例 1-7 附图 _(1)g+dfrac (1)(2)({u)_(1)}^2+dfrac ({p)_(1)}(p)+(w)_(e)=(x)_(0)B+dfrac (1)(2)({v)_(0)}^2+dfrac ({p)_(b)}(p)+sum _(m-|||-其中 ._{1)=0.6m . _(1)approx 0 . _(1)=0 表压) _(e)=0-|||-._(6)=0 (p)_(6)=0 (表压) sum _(i=1)^n(w)_(1)=0-|||-化简得 ._(1)g=dfrac (1)(2)({u)_(6)}^2-|||-即位能转化为动能。代入数据,有-|||-.(2)各截面上的压力 由于该系统内无外功输入,且忽略能量损失,因此,任一截面-|||-上的总机械能相等。-|||-以 -2 为基准水平面时, https:/img.cdnjtzy.com/zyb_45f1bcac04d1e46ed86e0686b82b6f92.jpg-1 截面的总机械能为-|||-.=a.8+dfrac (1)(2)(x)^s+dfrac (pl)(p)=1.5times 0.81+dfrac (1.11.3times {10)^3}(10000)=110.1021.80g-|||-由于虹吸管内径相同,则水在管内各截面的流速相同,均为 3.43m/s ,由此可计算出-|||-各截面上的压力。-|||-①截面 -2 的压力-|||-p2= = [ E-dfrac {{x)_(6)}(2)-xin delta ||=|116.008-dfrac ({3.43)^circ }(2)|] times 1000=110.14kPa (绝压)-|||-②截面 -3 的压力-|||-p=(g-exberunn--15nsssixin (绝压)-|||-③截面 4-4' 的压力-|||-p4=(E- 2/4 -248dot (1)=0.1166.128-dfrac ({3.43)^circ }(2)-1.9times 9.87dot (1)times 1.200=0.10689 (绝压)-|||-④截面 5-5' 的压力-|||-.b=(e-e-2/n-1)AB=10%R-3=8× (绝压)-|||-由以上计算可知, _(2)gt (p)_(3)gt (p)_(4) ,而 _(4)lt (P)_(5)lt (P)_(6) ,这是流体在管内流动过程中位能与静.6times 9.81=dfrac (1)(2)({u)_(6)}^2-|||-得 ._(6)=3.43m/s-|||-水的体积流量-|||-.a=gAm=armxounxA的=18%×1=am以下举例说明伯努利方程的应用。-|||-[例 https:/img.cdnjtzy.com/zyb_2669746f058b1700245492559bddac8b.jpg-72 管路中流体压力的计算-|||-如图 1-21 所示,水在 times 2.5mm 的虹吸管中-|||-4 作定态流动。设管路中的能量损失忽略不计,试计算:-|||-4 导 (1)水的体积流量, ^3/h ;(2)管内截面 -2 、 -3 、-|||-3 3'|1 5|5 4-4 及 -5 处水的压力。-|||-设大气压力为101.3k Pa,水的密度取为 /(m)^3 。-|||-6 6' 解 (1)水的流量如图 1-21 所示,取水槽液面为-|||-.1-1 '截面,管出口内侧为 -6 截面,并以 -6 面为基-|||--2 2' 准水平面。在 1-1 '和 -6 截面间列伯努利方程-|||-图 1-21 例 1-7 附图 _(1)g+dfrac (1)(2)({u)_(1)}^2+dfrac ({p)_(1)}(p)+(w)_(e)=(x)_(0)B+dfrac (1)(2)({v)_(0)}^2+dfrac ({p)_(b)}(p)+sum _(m-|||-其中 ._{1)=0.6m . _(1)approx 0 . _(1)=0 表压) _(e)=0-|||-._(6)=0 (p)_(6)=0 (表压) sum _(i=1)^n(w)_(1)=0-|||-化简得 ._(1)g=dfrac (1)(2)({u)_(6)}^2-|||-即位能转化为动能。代入数据,有-|||-.(2)各截面上的压力 由于该系统内无外功输入,且忽略能量损失,因此,任一截面-|||-上的总机械能相等。-|||-以 -2 为基准水平面时, https:/img.cdnjtzy.com/zyb_2669746f058b1700245492559bddac8b.jpg-1 截面的总机械能为-|||-.=a.8+dfrac (1)(2)(x)^s+dfrac (pl)(p)=1.5times 0.81+dfrac (1.11.3times {10)^3}(10000)=110.1021.80g-|||-由于虹吸管内径相同,则水在管内各截面的流速相同,均为 3.43m/s ,由此可计算出-|||-各截面上的压力。-|||-①截面 -2 的压力-|||-p2= = [ E-dfrac {{x)_(6)}(2)-xin delta ||=|116.008-dfrac ({3.43)^circ }(2)|] times 1000=110.14kPa (绝压)-|||-②截面 -3 的压力-|||-p=(g-exberunn--15nsssixin (绝压)-|||-③截面 4-4' 的压力-|||-p4=(E- 2/4 -248dot (1)=0.1166.128-dfrac ({3.43)^circ }(2)-1.9times 9.87dot (1)times 1.200=0.10689 (绝压)-|||-④截面 5-5' 的压力-|||-.b=(e-e-2/n-1)AB=10%R-3=8× (绝压)-|||-由以上计算可知, _(2)gt (p)_(3)gt (p)_(4) ,而 _(4)lt (P)_(5)lt (P)_(6) ,这是流体在管内流动过程中位能与静.6times 9.81=dfrac (1)(2)({u)_(6)}^2-|||-得 ._(6)=3.43m/s-|||-水的体积流量-|||-.a=gAm=armxounxA的=18%×1=am用第五章 以热量传递为特征的单元操作一单效蒸发器将2500kg/h的NaOH水溶液由10%浓缩到25%(均为质量百分数),已知加热蒸气压力为450kPa,蒸发室内压力为101.3kPa,溶液的沸点为115℃,比热容为3.9kJ/(kg·℃),热损失为20kW。试计算以下两种情况下所需加热蒸汽消耗量和单位蒸汽消耗量。(1)进料温度为25℃;(2)沸点进料。

当生产高辛烷值汽油时,催化重整原料的馏分范围为A. 60〜120°CB. 60 〜160°CC. 80 〜180°CD. 80 〜200C

精馏相对挥发度a大于1时,表示组分可以分离,且a越大,表示越难分离。()A. 正确B. 错误

地下工程爆破中,硝铵类炸药使用最广泛。()A. 正确B. 错误

在精馏塔内,蒸气与液体两相逆流接触,同时并多次进行热量和质量交换,因此 ( )A. 蒸气相沿塔上升,其中易挥发组分逐渐增浓,液相沿塔下降易挥发组分逐渐增浓;B. 蒸气相沿塔上升,其中易挥发组分逐渐增浓,液相沿塔下降难挥发组分逐渐增浓;C. 蒸气相沿塔下降,其中易挥发组分逐渐增浓,液相沿塔上升难挥发组分逐渐增浓;D. 蒸气相沿塔下降,其中难挥发组分逐渐增浓,液相沿塔上升易挥发组分逐渐增浓

气雾剂的组成包括( )。A. 药物与附加剂B. 抛射剂C. 阀门系统D. 喷雾剂E. 耐压容器

化学工业中最为常用的气液相反应器是鼓泡塔和精馏塔。A. 正确B. 错误

对于二级不可逆反应，在给定的处理量,在某平推流反应器和全混流反应器组成的串联式反应器中进行反应，其反应转化率会受到两个反应器排列顺序的影响。A. 正确B. 错误

精馏段操作线方程可能为y=0.65 x+0.4。()A. 对B. 错